半导体泵浦激光道理

  • A+
所属分类:半导体激光器
半导体泵浦激光原理_物理_自然科学_专业资料。半导体泵浦激光原理 一、实验仪器 1.808nm 半导体激光器 2.半导体激光器可调电源 3.Nd:YVO4 晶体 4.KTP 倍频晶体 5.输出镜(前腔片)
半导体泵浦激光道理

半导体泵浦激光道理

  半导体泵浦激光原理_物理_自然科学_专业资料。半导体泵浦激光原理 一、实验仪器 1.808nm 半导体激光器 2.半导体激光器可调电源 3.Nd:YVO4 晶体 4.KTP 倍频晶体 5.输出镜(前腔片) 6.光功率指示仪 ≤500mW 电流≤0

  半导体泵浦激光原理 一、实验仪器 1.808nm 半导体激光器 2.半导体激光器可调电源 3.Nd:YVO4 晶体 4.KTP 倍频晶体 5.输出镜(前腔片) 6.光功率指示仪 ≤500mW 电流≤0~500mA 3×3×1mm 2×2×5mm ? 6 R=50mm 2 ? W~200mW 6 档 二、实验目的及意义 半导体泵浦 0.53 ? m 绿光激光器由于其具有波长短,光子能量高,在水中传输距离远和人眼 敏感等优点。效率高、寿命长、体积小、可靠性好。近几年在光谱技术、激光医学、信息存储、 彩色打印、水下通讯、激光技术等科学研究及国民经济的许多领域中展示出极为重要的应用,成 为各国研究的重点。 半导体泵浦 0.53 ? m 绿光激光器适用于大学近代物理教学中非线性光学实验。本实验以 808nm 半导体泵浦 Nd:YVO4 激光器为研究对象,让学生自己动手,调整激光器光路,在腔中插 入 KTP 晶体产生 523nm 倍激光,观察倍频现象,测量阀值、相位匹配等基本参数。从而对激光 技术有一定了解。 三、实验原理 光与物质的相互作用可以归结为光与原子的相互作用,有三种过程:吸收、自发辐射和受激 辐射。 如果一个原子,开始处于基态,在没有外来光子,它保持不变,如果一个能量为 h? 有当光子的能量正好等于原子的能级间隔 E1-E2 时才能吸收。 21 的光 子接近,则它吸收这个光子,处于激发态 E2。在此过程中不是所有的光子都能被原子吸收,只 图 13-1 光与物质作用的吸收过程 激发态寿命很短,在不受外界影响时,它们会自发返回到基态,并发出光子。自发辐射过程 与外界作用无关,由于各个原子的辐射都是自发的、独立进行的,因而不同原子发出来的光子的 发射方向和初相位是不相同的。 处于激发态的原子,在外的光子的影响下,会从高能态向地能态跃迁,并两个状态的能量差 以辐射光子的形式发射出去。只有外来光子的能量正好为激发态与基态的能级差时,才能引起受 激辐射,且受激辐射发出的光子与外来光子的频率、发射方向、偏振太和相位完成相同。激光的 产生主要依赖受激辐射过程。 1 图 13-2 光与物质作用的自发辐射过程 激光器主要有:工作物质、谐振腔、泵浦源组成。工作物质主要提供粒子数反转。 图 13-3 光与物质作用的受激辐射过程 泵浦过程使粒子从基态 E1 抽运到激发态 E3,E3 上的粒子通过无辐射跃迁(该过程粒子从高 能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能,但不辐射光子) ,迅速移到亚稳态 E2。E2 是 一个寿命较长的能级,这样处于 E2 上的粒子不断积累,E1 上的粒子又由于抽运过程而减少,从 而实现 E2 与 E1 能级间的粒子数反转。 激光产生必须有能提供光学正反馈的谐 振腔。处于激发态的粒子由于不稳定性而自 发辐射到基态,自发辐射产生的光子各个方 面都有,偏离轴向的光子很快逸出腔外,只 有沿轴向的光子,部分通过输出镜输出,部 分被反射回工作物质,在两个反射镜间往返 多次被放大,形成受激辐射的光放大即产生 激光。 光的倍频是一种最常用的扩展波段的非 图 13-4 三能级系统示意图 线性光学方法。激光倍频是将频率为 ? 的光,通过晶体中的非线 ? 的光。 当光与物质相互作用时, 物质中的原子会因感应而产生电偶极矩。 单位体积内的感应电偶极 矩叠加起来,形成电极化强度矢量。电极化强度产生的极化场发射出初次级电磁辐射。当外加光 场的电场强度比物质原子的内场强小的多时,物质感生的电极化强度与外界电场强度成正比。 P= ? 0 ? E 2 在激光没有出现之前, 当有几种不同频率的光波同时与该物质作用时, 各种频率的光都线性 独立地反射、折射和散射,满足波的叠加原理,不会产生新的频率。 当外界光场的电场强度足够大时(如激光) ,物质对光场的响应与场强具有非线性关系: P=aE+ ? E2+ ? E3+… 式 中 a, ? , ? , …均为与物质有关的系数,且逐次减少,它们数量级之比为 ? a ? ? 1 其中 E 原子为原子中的电场,其量级为 108V/cm,当时上式中的非线、 ? ??? ? ? E原子 考虑电场的平方项 E=E0=cos ?t E3 等均是小量,可忽略,如果 E 很大,非线性项就不能忽略。 E 20 (1+ cos2 ?t ) 2 出现直流项和二倍频项 cos2 ?t ,直流项称为光学整流,当激光以一定角度入射到倍频晶体 P (2) = ? E2= ? E20 cos2 ?t = ? 时,在晶体产生倍频光,产生倍频光的入射角称为匹配角。 倍频光的转换效率为倍频光与基频光的光强比,通过非线性光学理论可以得到: ?? ? 2? sin 2 ( ?l / 2) 式中 L 晶体长度, ?? 、 ? 2? 分别为入射的基频光、输出的倍 ?? L2?? ?? ( ?l / 2) 频光的光强, ? ? ?? ? 2? 2? 分别为基频光和倍频光的额传播矢量。 在正常色散的情况下,被频光的折射率 n2 ? 总是大于基频光的光强,所以相位失配,双折 射晶体中 o 光和 e 光的折射不同,且 e 光的折射率随着其传播方向与光轴夹角的变化而改变,可 以利用双折射晶体中 o 光、 e 光间的折射率差来补偿介质对不同波长的正常色散, 实现相位匹配。 四、实验装置 实验使用 808nm 泵浦晶体得到 1.06 ? m 近红外激光,再用 KTP 晶体进行腔内倍频得到 0.53 ? m 的绿激光,长度 3×3×1mm 搀杂浓度 3at% a 轴向切割 Nd:YVO4 晶体作工作介质,入射到 内部的光约 95%倍吸收,采用 II 类相位匹配 2×2×5mmKTP 晶体作为倍频晶体,它的通光面同 时对 1.064 ? m 0.53 ? 高透,采用端面泵浦以提高空间耦合效率,用等焦距为 5mm 的梯度折射 图 13-5 实验装置电源接线LDjiguang 聚焦成 0.1 ? m 的细光束,使光束束腰在 Nd:YVO4 晶体内部,谐振腔为 凹型,后腔片受热后弯曲。输出镜(前腔片)用 K9 玻璃,R 为 50mm,对 808.5,1.064 高反。用 632.8mmHe-He 激光器作指示光源。 图 13-6 五、操作步骤 激光器光路调整 1.将 808nmLD 固定在二维调节架上, 将 632.8nm 红光通过白屏小孔聚到折射率梯度透镜上。 让 632.8nm 光和小孔及 808nmLD 在同一轴线 晶体安装在二维调节架上,将红光通过晶体并将返回的光点通过小孔。 3.将输出镜(前腔片)固定在四维调节架上。调节输出镜使返回的光点通过小孔。对于有 一定曲率的输出镜,会有几个光斑,应区分出从球心返回的光斑。 4.在 Nd:YVO4 晶体和输出镜之间插入 KTP 倍频晶体,接通电源,调节多圈电位器。 5.产生 532nm 倍频绿光。调节输出镜,LD 调节架,使 532nm 绿光功率最大。 六、注意事项 1.实验中激光器输出的光能量高、功率密度大,应避免直射到眼睛。特别是 532nm 绿光, 且勿用眼睛直视激光器的轴向输出光束,以免视网膜受到永久性的伤害。 2.避免用手接触激光器的输出镜,晶体得镀膜面,膜片应防潮,不用的晶体,输出腔片用 镜头纸包好,放在干燥器里。 3.激光器应注意开关步骤,先检查多圈电位器是否出于最小处,再打开电源开关,逐步调 整电位器,使电流逐渐增大,激光出光。实验完成后,调整电位器,直到电流为零,再关闭电源。 4 5

  • 版权声明:本站文章于2019-10-29 23:31,互联网采集,如有侵权请发邮件联系我们,我们在第一时间删除。
  • 转载请注明:半导体泵浦激光道理